Onda periódica

Onda periódica

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La onda periódica más simple: una onda armónica. En este ejemplo, A=1, Ω=1 y θ=0.

Las ondas periódicas son aquellas ondas que muestran periodicidad respecto del tiempo, esto es, describen ciclos repetitivos. En una onda periódica se cumple:

$x_a (t) = x_a (t+T_p) = x_a (t+nT_p) \,\!$

donde el periodo propio fundamental $T_p = \frac {1}{F} \,\!$, $F \,\!$ es la frecuencia de la componente fundamental de la onda periódica y $n \,\!$ un número entero.

Toda onda periódica es, por definición, una onda determinista, por cuanto puede ser descrita matemáticamente (mediante un modelo matemático).

La forma más simple de onda periódica es la onda armónica (sinusoidal), que se describe matemáticamente:

$x_a (t) = A \sin (\Omega t + \theta) \,\!$

Esta onda está completamente caracterizada por tres parámetros: $A \,\!$ es la amplitud de la sinusoide, $\Omega \,\!$ es la frecuencia en radianes por segundo (rad/s), y $\theta \,\!$ es la fase en radianes. En lugar de $\Omega \,\!$, a menudo se utiliza la frecuencia $F \,\!$ ciclos por segundo o hercios (Hz), donde $\Omega = 2 \pi F \,\!$.

Ejemplo de onda periódica más compleja. La línea horizontal azul indica el nivel del valor eficaz.

Sin embargo, el modelo descrito para las ondas armónicas no sirve para describir estructuras periódicas más complicadas: las ondas anarmónicas. Joseph Fourier demostró que las ondas periódicas con formas complicadas pueden considerarse como suma de ondas armónicas (cuyas frecuencias son siempre múltiplos enteros de la frecuencia fundamental). Así, supongamos que $x_a(t) \,\!$ representa el desplazamiento periódico de una onda en una cierta posición. Si $x_a(t) \,\!$ y su derivada son continuas, puede demostrarse que dicha función puede representarse mediante una suma del tipo:

$x_a(t) = \sum_{n=1}^\infty A_n \sin(n \Omega t +\theta_n) \,\!$

El proceso de determinación matemática de los coeficientes $A_n \,\!$ y las constantes de fase $\theta_n \,\!$, para una forma de onda dada se llama análisis de Fourier. Al igual que una forma de onda periódica puede analizarse como una serie de Fourier mediante las contribuciones relativas de la frecuencia fundamental y los armónicos superiores presentes en la forma de onda, también es posible construir nuevas formas de onda periódicas, sumando a la frecuencia fundamental distintas contribuciones de sus armónicos superiores. Este proceso se denomina síntesis de Fourier.

Es importante notar que para las señales de ancho de banda limitado (en la práctica, todas las de interés en Telecomunicaciones), la suma de armónicos es también finita:

$x_a(t) = \sum_{n=1}^N A_n \sin(n \Omega t +\theta_n) \,\!$

siendo $N \,\!$ el número total de armónicos de los que se compone la onda periódica. El armónico de frecuencia más baja se denomina primer armónico o armónico de frecuencia fundamental ($n=1 \,\!$, por tanto de amplitud $A_1 \,\!$, frecuencia $\Omega \,\!$ y fase $\theta_1 \,\!$). De hecho, el caso más simple, el de una onda armónica, es un caso particular para un único armónico ($N=1 \,\!$). Otros casos requieren un número infinito de armónicos que sólo pueden existir en sus formas perfectas como abstracciones matemáticas debido a que en la naturaleza no se pueden crear o transmitir señales de ancho de banda infinito. Sin embargo, incluso sus aproximaciones (descritos como la suma de un número limitado de armónicos) son de gran interés en la práctica, especialmente en Telecomunicaciones. Entre estos casos de señales periódicas compuestos por infinitos armónicos se encuentran las ondas cuadradas (onda compuesta exclusivamente por armónicos impares cuya amplitud es inversamente proporcional al número de armónico, es decir, $x_a(t) = \frac {4A}{\pi} \sum_{n=1}^\infty \frac {1}{2n-1} \sin [(2n-1) \Omega t +\theta] \,\!$ ) o las triangulares.

Ejemplo de síntesis de una onda cuadrada a partir de la adición de sus componentes armónicos. La onda final resultante sólo es una aproximación debido al uso de un número finito de componentes armónicos: en total, 25. El último gráfico de la secuencia (harmonics: 25) puede ser descrito como: $x_a(t) = \frac {4A}{\pi} \sum_{n=1}^{25} \frac {1}{2n-1} \sin [(2n-1) \Omega t +\pi] \,\!$

Esta propiedad demostrada por Fourier sobre las ondas periódicas es importante en el estudio de la Teoría de la Información y, muy especialmente, en la demostración del Teorema de muestreo de Nyquist-Shannon. Este teorema demuestra que toda onda periódica limitada en banda (limitada a componentes armónicos por debajo de una frecuencia máxima conocida) puede ser descrita en su totalidad y sin ambigüedad por una serie de muestras no cuantificadas si se cumple que la frecuencia de muestreo es superior (nunca igual) al doble de la frecuencia del último armónico que puede contener la onda.

Valores característicos de las ondas periódicas

Valor medio

El valor medio de una onda $x_a(t) \,\!$ se calcula sobre un intervalo de la función correspondiente a un periodo propio fundamental completo $T_p \,\!$ desde cualquier instante $t_0 \,\!$.

$A_{medio} = {{1 \over T_p} {\int_{t_0}^{t_0+T_p} x_a(t)\, dt}} \,\!$

Es muy frecuente que el valor medio de una onda periódica sea cero. En electrotecnia y electrónica un valor medio no nulo mide la magnitud de un componente de corriente continua en una señal.

Valor eficaz

El valor eficaz (raíz cuadrática media o RMS) de una onda periódica $x_a(t) \,\!$ se calcula sobre un intervalo de la función correspondiente a un periodo propio fundamental completo $T_p \,\!$ desde cualquier instante $t_0 \,\!$.

$A_{rms} = \sqrt {{1 \over T_p} {\int_{t_0}^{t_0+T_p} x_a^2(t)\, dt}} \,\!$

El valor eficaz de una onda periódica es de especial interés en física cuando se aplica a presiones (mecánica), tensiones o intensidades (electrotecnia ó electrónica) para cálculos relacionados con la energía o la potencia. Con relación al valor máximo (o valor de cresta o pico) $A_{max} \,\!$ en una ónda de valor medio nulo, el cálculo del valor eficaz de las siguientes formas de onda se pueden simplificar:

• Onda armónica simple (sinusoidal): $A_{rms} = \frac {A_{max}}{\sqrt 2} \,\!$

• Onda cuadrada : $A_{rms} = A_{max} \,\!$

• Onda triangular: $A_{rms} = \frac {A_{max}}{\sqrt 3} \,\!$

La relación entre la amplitud máxima y el valor eficaz de una onda periódica depende, por tanto, de la forma de onda.

Factor de pico o cresta

Se define como la relación entre el valor de pico y el valor eficaz. Ejemplos de factores de pico:

• Onda armónica simple (sinusoidal): $f_a = \sqrt 2 \,\!$

• Onda cuadrada: $f_a = 1 \,\!$

• Onda triangular: $f_a = \sqrt 3 \,\!$

Referencias

Véase también

• Teorema de muestreo de Nyquist-Shannon
• Oscilador armónico
• Serie de Fourier

Enlaces externos

• Lectures on Physics Periodic Waves (inglés).
• Ondas en telecomunicaciones
• Periodic Waves (inglés).
• Formas de onda (español).

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