Hiperón

Clasificación
Partículas elementales Fermión Hadrón Barión Hiperón

Los hiperones son ciertos bariones, como los protones y neutrones, pero mucho más pesados. Están formados por tres quarks, siendo estos también charm, strange, top y bottom (a diferencia de los protones y neutrones, compuestos solo por quarks up y down, mucho más ligeros). Los hiperones son altamente inestables y en fracciones de segundo se descomponen en bariones más estables como el protón y el neutrón.

Un sistema ligado de hiperones y nucleones (protones y neutrones) forma un hipernúcleo,^[1] cuyos tiempos de vida medios son similares a los de los hiperones (del orden de 10^-10s).

Tabla de hiperones

_{Tomado de la tabla de partículas}

Estos son algunos de los hiperones, junto con sus desintegraciones hacia hadrones más ligeros

Partícula	Símbolo	Quarks	Spin	Masa en reposo (MeV/c²)	S	C	B	Vida media (s)	Desintegraciones más importantes
Xi neutra	$\mathrm{\Xi^0}\,\!$	$\mathrm{uss}\,\!$	$\begin{matrix} \frac{1}{2} \end{matrix}$	1.314,83	−2	0	0	2,90·10-10	$\begin{matrix} {}_{\Xi^{0}\,\rightarrow\,\Lambda^0 + \pi^0} & {}_{99,52%} \\ {}_{\Xi^{0}\,\rightarrow\,\Sigma^0 + \gamma} & {}_{0,33%} \end{matrix}$
Xi negativa	$\mathrm{\Xi^-}\,\!$	$\mathrm{dss}\,\!$	$\begin{matrix} \frac{1}{2} \end{matrix}$	1.321,31	−2	0	0	1,64·10-10	$\begin{matrix} {}_{\Xi^{-}\,\rightarrow\,\Lambda^0 + \pi^-} & {}_{99,88%} \end{matrix}$
Omega	$\mathrm{\Omega^-}\,\!$	$\mathrm{sss}\,\!$	$\begin{matrix} \frac{3}{2} \end{matrix}$	1.672,45	−3	0	0	8,21·10-11	$\begin{matrix} {}_{\Omega^{-}\,\rightarrow\,\Lambda^0 + K^-} & {}_{67,8%} \\ {}_{\Omega^{-}\,\rightarrow\,\Xi^0 + \pi^-} & {}_{23,6%} \\ \end{matrix}$
Omega encantada	$\mathrm{\Omega^0_c}\,\!$	$\mathrm{ssc}\,\!$	$\begin{matrix} \frac{1}{2} \end{matrix}$	2.697,5	−2	+1	0	6,90·10-14	$\begin{matrix} {}_{\Omega^0_c\,\rightarrow\,\Sigma^+ + K^- + K^- + \pi^+} & {}_{??\,%} \\ {}_{\Omega^0_c\,\rightarrow\,\Xi^0 + K^- + \pi^+} & {}_{??\,%} \\ \end{matrix}$
Xi positiva encantada	$\mathrm{\Xi^+_c}\,\!$	$\mathrm{usc}\,\!$	$\begin{matrix} \frac{1}{2} \end{matrix}$	2.468	−1	+1	0	4,42·10-13	$\begin{matrix} {}_{\Xi^+_c\,\rightarrow\,\Xi^0 + \pi^+ + \pi^0} & {}_{??\,%} \\ {}_{\Xi^+_c\,\rightarrow\,\Xi^0 + e^+ + \nu_e} & {}_{??\,%} \\ \end{matrix}$
Xi neutra encantada	$\mathrm{\Xi^0_c}\,\!$	$\mathrm{dsc}\,\!$	$\begin{matrix} \frac{1}{2} \end{matrix}$	2.471	−1	+1	0	1,12·10-13	$\begin{matrix} {}_{\Xi^0_c\,\rightarrow\,p + K^- + K^- + \pi^+} & {}_{??\,%} \\ {}_{\Xi^0_c\,\rightarrow\,\Lambda^0 + K^0_S} & {}_{??\,%} \\ \end{matrix}$
Lambda encantada	$\mathrm{\Lambda^+_c}\,\!$	$\mathrm{udc}\,\!$	$\begin{matrix} \frac{1}{2} \end{matrix}$	2.284,9	0	+1	0	2,00·10-13	$\begin{matrix} {}_{\Lambda^+_c\,\rightarrow\,p + K^- + \pi^+} & {}_{??\,%} \\ {}_{\Lambda^+_c\,\rightarrow\,p + \bar{K^0} + \pi^0} & {}_{??\,%} \\ \end{matrix}$
Xi doble encantada	$\mathrm{\Xi^+_{cc}}\,\!$	$\mathrm{dcc}\,\!$	$\begin{matrix} ? \end{matrix}$	3.519	0	+2	0	<3,30·10-14	---
Lambda inferior	$\mathrm{\Lambda^0_b}\,\!$	$\mathrm{udb}\,\!$	$\begin{matrix} \frac{1}{2} \end{matrix}$	5.624	0	0	−1	1,23·10-12	$\begin{matrix} {}_{\Lambda^0_b\,\rightarrow\,p + D^0 + \pi^-} & {}_{??\,%} \\ {}_{\Lambda^0_b\,\rightarrow\,\Lambda^+_c + \pi^-} & {}_{??\,%} \\ \end{matrix}$

Véase también

• Física
• Física de partículas
• Modelo estándar
• Cromodinámica cuántica

Notas y referencias

1. ↑ Annual Review of Nuclear and Particle Science Vol. 28: 1-32 (December 1978).